admin1883年英国物理学家雷诺通过大量的实验发现 ，流体存在着两种不同的流动状态：层流和紊流（又称为湍流） 。
雷诺水槽实验如图3-3所示 ，微开阀门A，再将阀门B打开，使红颜色水流入玻璃管中 ，以便观察红色液流质点的运动轨迹 。此时 ，由于管内流速较慢，流体质点的运动有条不紊 ，呈不混杂并呈现分层流动的状态 ，这种流态称为层流，如图3-4A所示。
阀门A开大 ，流速呈现波纹状 ，上下摆动，称此为过渡状态 ，如图3-4B所示。此状态很不稳定 。
阀门A继续开大 ，使管中流速增大，直到流体质点的运动所呈现的分层流动状态被破坏 ，发生互相混杂 ，并且有纵向脉动，这种流动状态为紊流，如图3-4C所示 。反之 ，把控制阀门A逐渐关小 ，则红色水细流又恢复到图3-4B所示的过渡状态，再关小则恢复到图3-4A所示的层流状态。层流与紊流的区别在于 ，层流的流体质点不具有纵向运动 ，而紊流的流体质点具有纵向运动 。
图3-3 雷诺水槽实验装置
（转引自时瑞生和蒋玉立，1994 ，《流体力学简明教程》 ，中国地质大学（北京）内部教材）
图3-4 层流与紊流流态
（转引自时瑞生和蒋玉立，1994 ，《流体力学简明教程》 ，中国地质大学（北京）内部教材）
从上可知随着水流流速加大，层流可以转变为紊流；反之 ，随着水流流速减小 ，紊流也可以转变为层流，这种流体形态转变时的平均流速叫作临界流速（vK） 。流体流动形态不仅与平均流速（v）有关，还与流体的黏滞系数 、流体密度（ρ）及管道直径（d）有关。
黏滞系数包括动力黏滞系数（η ，单位为Pa·s）和运动黏滞系数（υ ，υ＝η/ρ，υ的单位为m2/s） 。
平均流速（v） 、流体密度（ρ）和管道直径（d）愈大就愈易转变为紊流 ，黏滞系数（η或υ）愈大则愈不易转变为紊流 。
值得注意的是 ，临界流速（vK）也是随ρ、η、υ 、d值不同而变化，因此 ，临界流速不便作为流态的判别准则。
但是 ，雷诺发现，不论ρ 、η、υ 、d如何变化 ，流动形态转变时的 或 值却比较固定 ，而且是一个量纲为一的系数 。将平均流速 、管道直径、黏滞系数和密度归纳为一个量纲为一的系数，称为雷诺数（Reynolds number ，Re） ，即：
沉积学及古地理学教程（第二版）
雷诺数小，意味着流体流动时各质点间的黏滞力占主要地位，流体各质点平行于管路内壁有规则地流动 ，呈层流流动状态 。雷诺数大 ，意味着惯性力占主要地位，流体呈紊流流动状态。管道雷诺数Re＜2000为层流 ，Re＞4000为紊流 ，Re＝2000～4000为过渡流态（图3-5） 。
图3-5 在管道条件下层流与紊流的流动特点
（据曾允孚和夏文杰，1986）
A—层流；B—紊流
图3-6 明渠流中紊流 、层流关系示意图
（据W.W.Rubey ，1938；转引自曾允孚和夏文杰 ，1986）
主体为紊流，底层为层流 ，流线长度代表流速大小
值得注意的是 ，在明渠条件下（图3-6），层流与紊流的雷诺数值范围与管道条件是不同的（即临界雷诺数不等于2000） 。它应该用水力半径（R）代替管道直径（d）来计算临界雷诺数 ，因 ，所以明渠流的过渡流态应为500～1000。层流 、临界流、紊流的基本特征见表3-2。
表3-2 层流流态 、过渡流态 、紊流流态的基本特征
关于管道直径与水力半径的换算，当水在管道或明渠中流动时，垂直流动方向的流水横断面称作过水断面（A） 。在流速相等时 ，过水断面愈大 ，流量也就愈大（即过水能力愈大）；否则相反 。
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文章不错《层流、紊流与雷诺数》内容很有帮助